SIMULATION LAB

悬绳小球-滑环模型

小球在最低点获得向右初速度,随后拉动滑环同向运动。观察最高点共速和底端类弹性碰撞。

过程分解

悬绳模型的两个“类碰撞”时刻

这不是“从高处静止释放”的情形:初始总水平动量不为零。上升到最高点时,小球相对滑环瞬时静止,像完全非弹性碰撞后的共速;回到底端时,高度又回到零,动量和机械能一起约束末速度,像一维弹性碰撞。

最高点

类完全非弹性碰撞:共速
  • 小球不再沿圆弧继续上升,\(\dot{\theta}=0\)。
  • 小球和滑环只剩共同水平速度 \(v_{\text{共}}\)。
  • 损失的相对动能转化为小球重力势能。

回到底端

类弹性碰撞:末速度分配
  • 小球高度又回到初始位置,重力势能回到零。
  • 系统水平动量仍为 \(m v_0\)。
  • 末速度满足一维弹性碰撞形式。
t = 0.00 s
悬绳小球与光滑杆上滑环模型模拟动画和 v-t 图像 画面显示光滑水平杆、可水平滑动的圆环、轻绳和小球;小球从最低点获得水平初速度后摆起,再回到底端,并同步显示能量分配。 光滑水平杆:初始动量来自小球,质心线向右匀速移动 质心线 h 滑环 M 小球 m v球 V环 初始:小球在最低点向右运动,滑环随后被拉向右
能量分配
小球动能 0%
滑环动能 0%
重力势能 0%

v-t 图像

小球 0.00 m/s 滑环 0.00 m/s 初始:小球最快,滑环静止
v t/s 0 2.1 4.2

参数调节

为什么最高点共速

设滑环水平位置为 \(X\),小球相对竖直向下方向的夹角为 \(\theta\)。小球坐标可写成 \(x=X+L\sin\theta\),高度为 \(h=L(1-\cos\theta)\)。

\[ P_x=(M+m)\dot X+mL\cos\theta\dot\theta=mv_0 \] \[ E=\frac{1}{2}M\dot X^2+\frac{1}{2}m v_m^2+mgh \]

最高点时 \(\dot\theta=0\),小球不再相对滑环沿圆弧运动。此时小球和滑环都只有 \(\dot X\) 这个共同水平速度,所以 \(v_m=V_M=v_{\text{共}}\)。

最大高度

最高点的动能等于系统整体平动动能,剩下的初始动能转成重力势能:

\[ \frac{1}{2}m v_0^2-\frac{1}{2}(M+m)v_{\text{共}}^2=mgh_{\max} \] \[ h_{\max}=\frac{M}{M+m}\frac{v_0^2}{2g} \]

回到底端为什么像弹性碰撞

小球回到底端时 \(h=0\),重力势能回到初始值。只要忽略阻力,系统水平方向动量和机械能都与初始状态相同,于是末速度满足:

\[ m v_0=m v_m' + M V_M' \] \[ \frac{1}{2}m v_0^2=\frac{1}{2}m{v_m'}^2+\frac{1}{2}M{V_M'}^2 \] \[ v_m'=\frac{m-M}{m+M}v_0,\qquad V_M'=\frac{2m}{m+M}v_0 \]

这就是“类弹性碰撞”的含义:没有真的撞在一起,但两个守恒方程给出的速度关系和一维弹性碰撞完全一样。

和滑环固定时比较

如果滑环固定,小球获得同样初速度时,全部初动能都可以转化为小球重力势能:

\[ h_1=\frac{v_0^2}{2g} \]

如果滑环不固定,最高点时系统仍有共同平动动能,所以最大高度变小:

\[ h_2=\frac{M}{M+m}\frac{v_0^2}{2g} \]

因此 \(h_1:h_2=(M+m):M\)。题图里若小球质量为 \(3m\)、滑环质量为 \(m\),则 \(h_1:h_2=4:1\)。

观察任务

  1. 保持题图比例:小球质量 \(3\,\mathrm{kg}\),滑环质量 \(1\,\mathrm{kg}\),观察 \(h_1:h_2\) 是否为 \(4:1\)。
  2. 点击“最高点”,比较小球速度箭头和滑环速度箭头是否等长同向,并观察 v-t 图中两线是否相交。
  3. 点击“回到底端”,改变 \(M/m\),观察小球末速度会不会反向。
  4. 把小球初速度调大,注意页面会自动限制 \(h_{\max}

易错提醒

水平方向动量守恒,不等于小球或滑环各自的水平动量不变。绳的拉力会不断交换两者的动量,但两者相加始终保持为 \(mv_0\)。

动画下载

悬绳小球-滑环模型动画 可下载为 GIF,方便插入课件、班级群或复习资料。

完整周期动画